第六百三十章 歷史 飛啊飛啊飛（上）

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    「當湮滅算符作用在基態上時得到零，即a??ψa=0，因子??2??w可以約掉」

    「然後再做出無量綱化的共軛復振幅算符，它的時間演化就是乘上eiwt相位變化」

    十多分鐘後。

    趙忠堯輕輕放下筆，露出了一道若有所思的表情：

    「咦諧振子居然有兩個解析解？」

    隨後他又看向了一旁同時在計算的胡寧和朱洪元二人，問道：

    「老胡，洪元同志，你們的結果呢？」

    胡寧朝他揚了揚手中的算紙：

    「我也是兩個解。」

    朱洪元的答案同樣簡潔：

    「我也是。」

    見此情形，老郭不由眯了眯眼睛。

    他所計算的是so和so群的粒子數算符，雖然前置條件是單粒子態的算符只取決於延遲時刻的位置和速度，但這個假設其實和現實幾乎無異。

    而根據計算結果顯示。

    這個模型在數學上具備兩個解析解，對應的是量子所述的玻色子規範場。

    其中一個解析解對應的自旋為1，另一個解析解對應的自旋則為0。

    而自旋為零在場論中對應的便是

    標量概念。

    這其實很好理解。

    量子場論中使用的的自然單位進行計算，真空中的光速c=約化普朗克常數??=1，時空坐標x===，偏微分算符??====

    狹義相對論的能量動量關係式是e??=p??+??，讓能量e用能量算符i??/??t替換，動量p用動量算符??i▽替換，就可以得到-????/??t??=-▽??+??，即▽??-????/??t??-??=0

    讓它兩邊作用在波函數Ψ上得Ψ=0，這就是大名鼎鼎的克萊因-戈登場方程。

    算符????在洛倫茲變換下是四維標量，即??『??=????靜質量的平方??是常數。

    要使克萊因-戈登場方程具有洛倫茲變換的協變，即將方程Ψ=0時空坐標進行洛倫茲變換後得到的Ψ『=0形式不變，唯一要求就是洛倫茲時空坐標變換後的波函數Ψ『=Ψ就達到目的了，這樣的場叫標量場。

    如果讓洛倫茲變換特殊一點，保持時間不變，而在空間中旋轉，這樣旋轉後的波函數Ψ『=expΨ。

    這就是說在時間t不變的情況下，波函數Ψ的空間坐標矢量x在角動量s方向旋轉無窮小α角後變成矢量x『。

    而波函數Ψ變成expΨ=Ψ『，並且Ψ=Ψ『。

    唯一的辦法就是讓自旋角動量s=0，這說明克萊因-戈登場方程描述的場粒子自旋為零。

    非常簡單，也非常好理解。

    換而言之

    玻色子確實如同徐雲所說的那樣，可以分成標量玻色子和矢量玻色子。

    「」

    過了片刻。

    趙忠堯胸口微微起伏了兩下，整個人深吸一口氣，平復好心緒後繼續看向了王淦昌手中的第三方報告。

    如果考慮到矢量玻色子的影響

    那顆強子的末態位異常就不難解釋了：

    強子也是一種典型的複合粒子，內部存在一種矢量規範玻色子的結構完全稱得上合理——這也是朱洪元他們歸納的『元強子』的一種嘛。

    某種意義上來說，這個解釋甚至有點索然無味？

    不過趙忠堯卻沒有因為這個索然無味的解釋而感到無趣，此時他的好奇心反倒出奇的有些旺盛：

    「小韓，你說的標量玻色子到底是個什麼情況？」

    上頭提及過。

    趙忠堯在徐雲引導下計算出來的解析解有兩個，分別對應矢量玻色子和標量玻色子。

    其中矢量玻色子雖然有些出乎趙忠堯現有的認知，但它本身卻屬於得知真相